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Cette représentation stylisée de l'ITN est conçue pour montrer sa trajectoire (souvent alambiquée) à travers le système solaire. Le ruban vert représente un chemin parmi les nombreux qui sont mathématiquement possibles le long de la surface du tube sombre. Les endroits où le ruban change brusquement de direction représentent les changements de trajectoire aux points de Lagrange, tandis que les endroits resserrés représentent les emplacements où les objets restent en orbite temporaire autour d'un point avant de continuer.

L’Interplanetary Transport Network (ITN)[1] ou en français réseau de transport interplanétaire[2] est un ensemble dynamique de trajectoires gravitationnelles privilégiées à travers le Système solaire qui nécessitent peu d'énergie pour être parcourues. Les ITN sont une utilisation particulière des points de Lagrange comme des lieux de l'espace où les trajectoires sont modifiées en utilisant peu ou aucune énergie. Ces points ont la propriété particulière de permettre aux objets de tourner autour d'eux, malgré l'absence d'un corps central autour duquel graviter. Bien que peu énergivores, de tels transits demeurent très longs.

Histoire

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L'origine de la découverte du réseau de transport interplanétaire a été la recherche sur la nature exacte des chemins sinueux près des points de Lagrange Terre-Soleil et Terre-Lune. Ils furent pour la première fois étudiés par Henri Poincaré dans les années 1890. Il a remarqué que les chemins menant à et de n'importe quel de ces points menaient presque toujours à l'établissement d'une orbite autour de ces points[3]. Il y a en fait une infinité de chemins menant ou partant de ce point, et tous ne requièrent aucun changement d'énergie pour y parvenir. Une fois tracés ils forment un tube avec l'orbite autour du point de Lagrange à une extrémité. La détermination de ces chemins remonte aux mathématiciens Charles C. Conley et Richard P. McGehee (en)[4].

Le travail théorique d'Edward Belbruno (en) en 1994[5] a fourni le premier aperçu de la nature des ITN entre la Terre et la Lune, travail utilisé pour réaliser certaines modifications de positionnement et de trajectoire d'Hiten, la première sonde lunaire japonaise.

À partir de 1997 Martin Lo (en), Shane D. Ross et d'autres ont écrit une série d'articles identifiant les bases mathématiques qui seront appliquées à la sonde Genesis et à des missions lunaires et joviennes. Ils parlent d'une Interplanetary Superhighway (IPS)[6].

Il s'avère qu'il est très facile de passer d'un chemin menant à un point à un chemin en partant. En effet, l'orbite est instable, ce qui implique que l'objet se déplaçant finira sur un chemin sortant sans dépenser d'énergie. Cependant avec des calculs il est possible de déterminer lequel des chemins sortants sera choisi. Cela est utile car nombre de ces chemins mènent à des lieux intéressants de l'espace comme la Lune ou les lunes galiléennes de Jupiter[7]. Ainsi, pour le coût énergétique, relativement faible, du voyage jusqu'au point de Lagrange L2 Terre-Lune, il est possible avec peu d'énergie supplémentaire d'atteindre de nombreux autres lieux.

Les transferts demandent si peu d'énergie qu'ils rendent possible le voyage vers n'importe quel lieu du Système solaire. Par contre ses transferts sont très lents et mis à profit uniquement pour des sondes automatisées. Ils ont déjà été empruntés pour transférer des engins spatiaux au point de Lagrange L1 Terre-Soleil, un point pratique pour étudier le Soleil, utilisé dans plusieurs missions récentes dont la mission Genesis, la première à avoir ramené des échantillons de vent solaire sur Terre[8]. Quant au Solar and Heliospheric Observatory, il a commencé ses opérations en L1 en 1996.

On peut aussi s'appuyer sur l'ITN pour comprendre la dynamique du système solaire[9],[10] ; ainsi dans les années 1990, la comète Shoemaker-Levy 9 a suivi une telle trajectoire lors de son voyage vers sa collision avec Jupiter[11],[12]. En 2012 encore, la sonde chinoise Chang'e 2 a utilisé les ITN pour passer de l’orbite lunaire au point de Lagrange L2 Terre-Soleil, puis vers l'astéroïde 4179 Toutatis.

Principe

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Notes et références

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  • (en) Cet article est partiellement ou en totalité issu de l’article de Wikipédia en anglais intitulé « Interplanetary Transport Network » (voir la liste des auteurs).
  1. ↑ (en) S. D. Ross, « The Interplanetary Transport Network », American Scientist, vol. 94,‎ 2006, p. 230–237 (DOI 10.1511/2006.59.994, lire en ligne)
  2. ↑ Shane Ross, « Les autoroutes de l'espace », Pour la science, no 355,‎ mai 2007 (lire en ligne)
  3. ↑ (en) J. E. Marsden et S. D. Ross, « New methods in celestial mechanics and mission design », Bull. Amer. Math. Soc., vol. 43,‎ 2006, p. 43–73 (DOI 10.1090/S0273-0979-05-01085-2)
  4. ↑ (en) C. C. Conley, « Low energy transit orbits in the restricted three-body problem », SIAM Journal on Applied Mathematics, vol. 16,‎ 1968, p. 732–746 (JSTOR 2099124)
  5. ↑ (en) E. Belbruno, « The Dynamical Mechanism of Ballistic Lunar Capture Transfers in the Four-Body Problem from the Perspective of Invariant Manifolds and Hill's Regions », 1994
  6. ↑ (en) Martin W. Lo et Shane D. Ross, « The Lunar L1 Gateway: Portal to the Stars and Beyond », AIAA Space 2001 Conference, Albequerque, Nouveau Mexique, 2001
  7. ↑ (en) S. D. Ross, W. S. Koon, M. W. Lo et J. E. Marsden, « Design of a Multi-Moon Orbiter », 13th AAS/AIAA Space Flight Mechanics Meeting, Ponce (Porto Rico), no AAS 03–143,‎ 2003 (lire en ligne [archive du 8 janvier 2007])
  8. ↑ (en) M. W. Lo et al., « Genesis Mission Design », The Journal of the Astronautical Sciences, vol. 49,‎ 2001, p. 169–184
  9. ↑ (en) E. Belbruno et B. G. Marsden, « Resonance Hopping in Comets », The Astronomical Journal, vol. 113,‎ 1997, p. 1433–1444 (lire en ligne)
  10. ↑ (en) W. S. Koon, M. W. Lo, J. E. Marsden et S. D. Ross, « Heteroclinic connections between periodic orbits and resonance transitions in celestial mechanics », Chaos, 2000, p. 427–469
  11. ↑ (en) D. L. Smith, « Next Exit 0.5 Million Kilometers », Engineering and Science, vol. LXV, no 4,‎ 2002, p. 6–15 (lire en ligne)
  12. ↑ (en) S. D. Ross, « Statistical theory of interior–exterior transition and collision probabilities for minor bodies in the solar system », Libration Point Orbits and Applications, G. Gomez, M. W. Lo et J. J. Masdemont, World Scientific,‎ 2003, p. 637–652 (lire en ligne [archive du 8 janvier 2007])

Voir aussi

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Articles connexes

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  • Assistance gravitationnelle
  • Trou de serrure gravitationnel
  • Mécanique spatiale
  • Vol interplanétaire
  • Sphère de Hill
  • Orbite en fer à cheval

Liens externes

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  • (en) "The Interplanetary Transport Network" // American Scientist, mai-juin 2006 [1]
  • (en) "Ride the celestial subway" New Scientist, 27 mars 2006
  • (en) "Tube Route" Science, 18 novembre 2005
  • (en) "Navigating Celestial Currents" Science News, 18 avril 2005
  • (en) "Next Exit 0.5 Million Kilometers" Engineering and Science, 2002
  • (en) "Mathematics Unites The Heavens And The Atom" Space Daily, 28 septembre 2005
  • (en) "Asteroids Lost in Space" Physical Review Focus, 14 juin 2002
  • (en) Interplanetary Transport Network lecture par Shane D. Ross
  • (en) "Cylindrical manifolds and tube dynamics in the restricted three-body problem" - PhD dissertation par Shane D. Ross
  • (en) Capture Dynamics and Chaotic Motions in Celestial Mechanics: With the Construction of Low Energy Transfers - A mathematical analysis of aspects of the ITN, Edward Belbruno
  • (en)« The Dynamical Mechanism of Ballistic Lunar Capture Transfers in the Four-Body Problem from the Perspective of Invariant Manifolds and Hill's Regions »(Archive.org • Wikiwix • Archive.is • Google • Que faire ?) par Edward Belbruno
  • (en) Dynamical Systems, the Three-Body Problem, and Space Mission Design, par Wang Sang Koon, Martin W. Lo, Jerrold E. Marsden, Shane D. Ross. (ISBN 978-0-615-24095-4)
  • (en) 2007-10-08 audio interview with Ed Belbruno on low-energy transfer
v · m
Orbites
Général
  • Orbite en boîte
  • Circulaire
  • Orbite d'attente
  • Orbite d'évasion
  • Orbite de rebut
  • Elliptique
    • Elliptique élevée
  • Orbite inclinée
  • Orbite non inclinée
  • Osculatrice
  • Synchrone
    • Semi-synchrone
    • Sous-synchrone
    • Super-synchrone
  • Trajectoire hyperbolique
  • Trajectoire parabolique (capture)
Géocentrique
  • Orbite héliosynchrone
  • Géostationnaire
  • Géosynchrone
  • Orbite de Molnia
  • Polaire
  • Quasi équatoriale
  • Terrestre basse
  • Terrestre moyenne
  • Terrestre haute
  • Toundra
Non géocentrique
  • Aréocentrique
    • Aréosynchrone
    • Aréostationnaire
  • Halo
  • Héliocentrique
    • Héliostationnaire
  • Lissajous
  • Sélénocentrique
Paramètres
Classiques
  • M 0 {\displaystyle M_{0}\,\!} {\displaystyle M_{0}\,\!} Anomalie moyenne à l'époque
  • ω {\displaystyle \omega \,\!} {\displaystyle \omega \,\!} Argument du périastre
  • a {\displaystyle a\,\!} {\displaystyle a\,\!} Demi-grand axe
  • e {\displaystyle e\,\!} {\displaystyle e\,\!} Excentricité
  • i {\displaystyle i\,\!} {\displaystyle i\,\!} Inclinaison
  • Ω {\displaystyle \Omega \,\!} {\displaystyle \Omega \,\!} Longitude du nœud ascendant
Autres
  • E {\displaystyle E\,\!} {\displaystyle E\,\!} Anomalie excentrique
  • ν {\displaystyle \nu \,\!} {\displaystyle \nu \,\!} Anomalie vraie
  • b {\displaystyle b\,\!} {\displaystyle b\,\!} Demi-petit axe
  • ϵ {\displaystyle \epsilon \,\!} {\displaystyle \epsilon \,\!} Excentricité
  • L {\displaystyle L\,\!} {\displaystyle L\,\!} Longitude moyenne
  • l {\displaystyle l\,\!} {\displaystyle l\,\!} Longitude vraie
  • Paramètres orbitaux à deux lignes
  • T {\displaystyle T\,\!} {\displaystyle T\,\!} Période orbitale
Manœuvres
  • Aérofreinage
  • Assistance gravitationnelle
  • Capture balistique
  • Bilan des modifications du vecteur vitesse
  • Correction d'inclinaison
  • Correction du phasage
  • Effet Oberth
  • Évitement de collision
  • Orbite de transfert géostationnaire
  • Rendez-vous
  • Rotation gravitationnelle (Trajectoire à incidence nulle)
  • Transfert à faible énergie
  • Transfert bi-elliptique
  • Transfert de Hohmann
  • Transposition, amarrage et extraction
Mécanique
orbitale
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